Polymorphism of phospholipid monolayers

Abstract
Monolayers of synthetic lecithins as well as phosphatidic acid at different stages of ionization were studied with the film balance technique at pressures above the lateral vapour pressure. Pressure (π) versus area (a) curves (isotherms) and, by application of a special technique, area (a) versus temperature (T) curves (isobars) were recorded. From these data, plots of the lateral compressibility, χ, as a function of lateral lipid density (a-1) and of the thermal expansion coefficient, α, as a function of temperature (T) were obtained. The well known transition (at T = TM) between the expanded (fluid) and the condensed (crystalline) states of the films, called the main transition, is characterized by a non-horizontal deflection of the isotherms (and isobars) in the coexistence region. A pronounced hysteresis shows that it is a first order transition. Two additional phase transitions, one at T > TM (fluid region) and one at T < TM (crystalline region), were revealed by breaks in the slopes of the isotherms and the isobars. Discontinuities in the compressibilities and in the expansion coefficients show that these transitions are of second order. A flow experiment showed : that the fluid → fluid transition is also characterized by a pronounced discontinuity in viscosity. In fatty acid monolayers the transition (at T < TM) between two crystalline states is of weak first order ( - 10 J./Mole). The signs of the discontinuities, in χ and a, were analysed using the Landau theory of phase transitions. This provided information on the symmetry of the polymorphic states of the monolayers. The symmetry is described 1) in terms of the de Gennes stretching vector J, characterizing the orientation within both the hydrophobic and the hydrophilic region of the monolayer and 2) in terms of the density wave, p, characterizing the symmetry of the lateral organization of the lipid molecules. For α-Dipalmitoyllecithin a phase diagram is established. For π > 15 dyn./cm the polymorphic states of phospholipid monolayers observed at decreasing areas are : fluid isotropic (I) (hydrocarbon chains normal to water surface) ; fluid anisotropic (II) (tilted chains) ; tilted crystalline (III) ; non tilted crystalline (IV). At π 10 dyn./cm phase II and IV are not observable. Heats of transition ( QM) of the main transition were obtained from the Clausius Clapeyron equation. QM is constant (37 kJ./Mole) at low temperatures while it converges towards zero at higher temperatures, according to QM = Q0M(T - Tc), thus defining a critical temperature. It is proposed that this is a tricritical point above which the main transition becomes of second order. This allows for a symmetry break at the fluid-to-crystalline (main) transition above this critical temperature. The behaviour is explained by the Landau theory in terms of the strength in coupling between the lateral order (density wave p) and the chain orientational order (stretching vector J). In analogy to the Rodbell-Bean effect in magnetism a decrease in coupling leads from a first to a second order transition. The non-horizontal behaviour of the isotherms in the coexistence region of the main transition is explained in terms of the limited cooperativity of the transition. Since monolayers are quasi two-dimensional systems, large fluctuations in the long range order are expected. By considering the phase transition as a chemical reaction the areas (δa) of the cooperative units have been estimated. For α-DPL they vary from δa ~ 5 x 103 Å2 (at π =1 dyn./cm) to δa = 1.2 x 104 Å2 (at π = 40 dyn./cm). As expected the area δa, that is the coherence length of the phase fluctuations, diverge upon approaching the tricritical point. A relation between the monolayer and the bilayer phase transitions is established. This is done by equalizing both the transition heats and the areas of transition of monolayers and bilayers. For L-α-Dipalmitoyllecithin it then follows that monolayers at an external pressure of 12.5 dyn./cm correspond to bilayers at maximum hydration. A discrepancy in the corresponding transition temperatures, TM, is explained in terms of a shift in transition temperature by the external pressure. The bilayer pretransition cannot be related to any monolayer phase transition but is due rather to the monolayer coupling as suggested previously.

Résumé
Des monocouches de lécithines synthétiques ou d'acide phosphatidique à différents degrés d'ionisation ont été étudiées par la technique de la balance à des pressions supérieures à la pression latérale de vapeur. A partir des courbes isothermes pression-surface et des courbes isobares surface-température on étudie la compressibilité latérale X en fonction de la densité superficielle de lipides (a-1) et le coefficient d'expansion thermique (α) en fonction de la température (T). La transition entre les états fluides et condensés (T = TM) est caractérisée par une grande hystérésis et apparaît être du premier ordre. On rencontre deux autres transitions à T > TM et T < T M. Les discontinuités de χ et α montrent qu'il s'agit de transitions du second ordre. Une expérience d'écoulement montre que la transition à T > TM dans la région fluide est aussi caractérisée par une discontinuité de viscosité. Pour les monocouches d'acides gras la transition à T < TM dans la région condensée est faiblement du premier ordre. Les discontinuités de χ et α ont été analysées en utilisant la théorie de Landau des transitions de phase. Ceci fournit des informations sur la symétrie des états de monocouches. Cette symétrie est décrite d'une part en fonction du vecteur d'élongation J caractérisant l'orientation locale dans le milieu hydrophobe et le milieu hydrophile et, d'autre part, en fonction de l'onde de densité p caractérisant la symétrie de l'organisation latérale. Le diagramme de phase de α-DPL est établi. Pour une pression supérieure à 15 dyn./cm les états rencontrés, à surface décroissante, sont : le fluide isotrope (I) où les chaines sont normales à la surface, le fluide anisotrope (II) où les chaînes sont inclinées, le cristallin incliné (III) et le cristallin droit (IV). Les états II et IV disparaissent du diagramme pour des pressions inférieures à 10 dyn./cm. La chaleur de transition (QM) à T = TM a été obtenue par l' équation de Clausius-Clapeyron. QM, constante à basse température, tend vers 0 à plus haute température suivant QM = Q0M(T - Tc) définissant ainsi une température critique. On propose qu'il s'agisse d'un point tricritique au-delà duquel la transition devient du second ordre. Ceci rend compte de la rupture de symétrie à la transition phase fluide-phase condensée. Le comportement des isothermes dans la région de coexistence de la transition T - TM est expliqué en fonction de la coopérativité limitée de la transition; puisque les monocouches sont des systèmes à deux dimensions, on s'attend à d'importantes fluctuations de l'ordre à grande distance. On établit une relation entre les transitions de phase dans les monocouches et les bicouches. Il s'ensuit qu'une monocouche soumise à une pression extérieure de 12,5 dyn./cm est équivalente à une double couche à son maximum d'hydratation. La pression extérieure déplace aussi la température de transition. La prétransition observée dans les bicouches ne peut être reliée à aucune transition des monocouches, elle résulte plutôt d'un couplage entre couches.